БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь

Термины:

ДРЕНАЖНЫЕ ТРУБЫ, часть конструкции горизонтального дренажа.
ЕДИНАЯ ДЕМОКРАТИЧЕСКАЯ ЛЕВАЯ ПАРТИЯ (Eniaia Demokratike Aristera, ЭДА).
ЖЕЛЕЗО САМОРОДНОЕ, по условиям нахождения различаются теллурическое.
ЖУРНАЛИСТСКОЕ ОБРАЗОВАНИЕ, система подготовки лит. сотрудников.
КАССОВЫЙ ПЛАН Госбанка СССР.
КЛИСТРОН [от греч. klyzo - ударять, окатывать (волной) и (элек)трон].
АЙСАН, озеро в межгорной котловине среди отрогов.
ЗАЩИТА ОРГАНИЗМА ОТ ИЗЛУЧЕНИЙ ионизирующих.
ЗЕРКАЛЬНО-ЛИНЗОВЫЙ ТЕЛЕСКОП, катадиоптрический телескоп.
ЗУБР (Bison bonasus), европейский дикий лесной бык.


Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.

Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я

139861221536085229101

0,97

0,303

3,30

+6,14
Росс № 128

11,13

dм5

1,40

0,298

3,34

+ 13,50
Лейтен 789-6

12,58

dм6е

3,27

0,298

3,34

+ 14,9
61 Лебедя А

5,19

К5 V

5,22

0,292

3,42

+ 7,52
61 Лебедя В

6,02

К7 V













+8,35
Процион А

0,34

F5 IV- V

1,25

0,288

3,48

+ 2,67
Процион В

10,7

dF













+ 13,1
(эпсилон) Индейца

4,73

К5 V

4,67

0,285

3,50

+ 7,0
BD +59° 1915 А

8,90

ам4

2,29

0,278

3,58

+ 11,12
BD+590 1915 В

9,69

dM5













+ 11,91
BD +43° 44А

8,07

Ml V

2,91

0,278

3,58

+ 10,29
BD +43° 44 В

11,04

Мб V













+ 13,26
(тау) Кита

3,50

G8 Vp

1,92

0,275

3,62

+ 5,70
CD +36° 15693

7,39

М2 V

6,87

0,273

3,65

+ 9,57
BD +5° 1668

9,82

ам4

3,73

0,266

3,75

+ 11,95
CD -39° 4192

6,72

M0I

3,46

0,255

3,90

+8,75
Звезда Каптейна

8,8

sdMO

8,79

0,251

3,99

+ 10,8























Температуры и спектральные классы звёзд. Распределение энергии в спектрах раскалённых тел неодинаково; в зависимости от темп-ры максимум излучения приходится на разные длины волн, меняется цвет суммарного излучения. Исследование этих эффектов у 3., изучение распределения энергии в звёздных спектрах, измерения показателей цвета позволяют определять их темп-ры (см. Температура в астрофизике). Темп-ры 3. определяют также по относительным интенсивностям нек-рых линий в их спектре, позволяющим установить спектральный класс 3. (см. Спектральная классификация звёзд). Спектральные классы 3. зависят от темп-ры и с убыванием её обозначаются буквами: О, В, A, F, G, К, М- Кроме того, от класса G ответвляется побочный ряд углеродных звёзд С (ранее обозначавшихся R, N), а от класса К - побочная ветвь S. Из класса О выделяют более горячие 3.- ядра планетарных туманностей (класс Р) и Вольфа - Райе звёзды с широкими яркими линиями излучения в спектре (класс W). Зная механизм образования линий в спектрах, темп-ру можно вычислить по спектральному классу, если известно ускорение силы тяжести на поверхности 3., связанное со средней плотностью её фотосферы, а следовательно, и размерами 3. (плотность может быть оценена по тонким особенностям спектров). Зависимость спектрального класса или показателя цвета от эффективной темп-ры 3. наз. шкалой эффективных темп-р. Зная темп-ру, можно теоретически рассчитать, какая доля излучения 3. приходится на невидимые области спектра- ультрафиолетовую и инфракрасную. Абс. звёздная величина и поправка, учитывающая излучение в ультрафиолетовой и инфракрасной частях спектра (болометрическая поправка), дают возможность найти полную светимость звезды.

Радиусы звёзд. Зная эффективную темп-ру Tef и светимость L, можно вычислить радиус R звезды по формуле:

[922-1.jpg]

основанной на Стефана - Больцмана законе излучения (а - постоянная Стефана). Радиусы 3. с большими угловыми размерами могут быть измерены непосредственно с помощью звёздных интерферометров. У затменно-двойных 3. могут быть вычислены значения наибольших диаметров компонентов, выраженные в долях большой полуоси их относительной орбиты.

Вращение звёзд. Вращение 3. изучается по их спектрам. При вращении один край диска 3. удаляется от нас, а другой приближается с той же скоростью.

Рис. 2. ДиаграммаГерцшпрунга -Ресселла.

[922-2.jpg]

В результате в спектре 3., получающемся одновременно от всего диска, линии расшяряются и, в соответствии с принципом Доплера, приобретают характерный контур, по к-рому возможно определять скорость вращения. 3. ранних спектральных классов О, В, А вращаются со скоростями (на экваторе) 100-200 км/сек и больше. Скорости вращения более холодных 3.- значительно меньше (неск. км/сек). Уменьшение скорости вращения 3. связано, по-видимому, с переходом части момента количества движения к окружающему её газо-пылевому диску вследствие действия магнитных сил. Из-за быстрого вращения 3. принимает форму сплюснутого сфероида. Излучение из звёздных недр просачивается к полюсам скорее, чем к экватору, вследствие чего темп-pa на полюсах оказывается более высокой. Поэтому на поверхности 3. возникают меридиональные течения от полюсов к экватору, к-рые замыкаются в глубоких слоях 3. Такие движения играют существенную роль в перемешивании вещества в слоях, где нет конвекции.



Зависимости между звёздными параметрами. Массы 3. заключены в пределах от 0,04 до 100 масс Солнца, светимости от 5*10-4 до 105 светимостей Солнца, радиусы от 2*10-1 до 103 радиусов Солнца. Эти параметры связаны определёнными зависимостями. Наиболее важные из них выявляются на диаграммах "спектр - светимость" (Герцшпрунга - Ресселла диаграммах) или "эффективная температура - светимость" и др. Почти все 3. располагаются на таких диаграммах вдоль неск. полос, схематически изображённых на рис. 2 и соответствующих различным последовательностям, или классам светимости. Большинство 3. расположено на гл. последовательности (V класс светимости). Левый её конец образуют 3. класса О с темп-рами 30 000-50 000°, правый -красные звёзды-карлики класса М с темп-рами 3000-4000°. На диаграмме видна последовательность гигантов (III класс), в к-рую входят: 3. высокой светимости (т. е. имеющие большие радиусы). Выше расположены последовательности ещё более ярких сверхгигантов Ia, Iв и II. (Принадлежность 3. к числу карликов, гигантов и сверхгигантов обозначалась ранее буквами d, g и с перед спектральным классом.) Внизу диаграммы расположены белые карлики (VII), размеры к-рых сравнимы с размерами Земли при плотности порядка 106 г/см3. Кроме этих осн. последовательностей, отмечаются субгиганты (IV) и субкарлики (VI). Диаграмма Герцшпрунга - Ресселла нашла своё объяснение в теории внутр. строения 3.

Внутреннее строение звёзд. Поскольку недра 3. недоступны непосредственным наблюдениям, внутреннее строение 3. изучается путём построения теоретич. звёздных моделей, к-рым соответствуют значения масс, радиусов и светимостей, наблюдаемые у реальных 3. В основе теории внутр. строения обычных 3. лежит представление о 3. как о газовом шаре, находящемся в механич. и тепловом равновесии, в течение длительного времени не расширяющемся и не сжимающемся. Механич. равновесие поддерживается силами гравитации, направленными к центру 3., и газовым давлением в недрах 3., действующим наружу и уравновешивающим силы гравитации. Давление растёт с глубиной, а вместе с ним увеличиваются и плотность и темп-ра. Тепловое равновесие заключается в том, что темп-pa З.- во всех её элементарных объёмах - практически не меняется со временем, т. е. что количество энергии, уходящей из каждого такого объёма, компенсируется приходящей в него энергией, а также энергией, вырабатываемой там ядерными или др. источниками.

Темп-ры обычных 3. меняются от неск. тыс. градусов на поверхности до десяти млн. градусов и более в центре. При таких темп-pax вещество состоит из почти полностью ионизованных атомов, благодаря чему оказывается возможным в расчётах звёздных моделей применять уравнения состояния идеального газа. При исследованиях внутр. строения 3. существенное значение имеют предпосылки об источниках энергии, химич. составе 3. и о механизме переноса энергии.

Осн. механизмом переноса энергии в 3. является лучистая теплопроводность. При этом диффузия тепла из более горячих внутр. областей 3. наружу происходит посредством квантов ультрафиолетового излучения, испускаемого горячим газом. Эти кванты поглощаются в др. частях 3. и снова излучаются; по мере перехода во внешние, более холодные слои частота излучения уменьшается. Скорость диффузии определяется средней величиной пробега кванта, к-рая зависит от прозрачности звёздного вещества, характеризуемой коэфф. поглощения. Осн. механизмами поглощения в 3. являются фотоэлектрич. поглощение и рассеяние свободными электронами.

Лучистая теплопроводность является осн. видом переноса энергии для большинства 3. Однако в нек-рых частях 3., а в 3. с малой массой - почти во всём объёме, существенную роль играет конвективный перенос энергии, т. е. перенос тепла массами газа, поднимающимися и спускающимися под влиянием различия темп-ры. Конвективный перенос, если он действует, гораздо эффективнее лучистого, но конвекция возникает только там, где водород или гелий ионизованы частично: в этом случае энергия их рекомбинации поддерживает движение газовых масс. У Солнца зона конвекции занимает слой от поверхности до глубины, равной ок. 0,1 его радиуса: ниже этого слоя водород и гелий ионизованы уже полностью. У холодных 3. полная ионизация наступает на большей глубине, так что конвективная зона у них толще и охватывает большую часть объёма. Наоборот, у горячих 3. водород и гелий полностью ионизованы, начиная почти от самой поверхности, поэтому у них нет внешней конвективной зоны. Однако они имеют конвективное ядро, где движения поддерживаются теплом, выделяющимся при ядерных реакциях.

Звёзды-гиганты и сверхгиганты устроены иначе, чем 3. гл. последовательности. Маленькое плотное ядро их (1% радиуса) содержит 20-30% массы, а остальная часть представляет собой протяжённую разреженную сболочку, простирающуюся на расстояния, составляющие десятки и сотни солнечных радиусов. Темп-ры ядер достигают 100 млн. градусов и более. Белые карлики по существу представляют собой те же ядра гигантов, но лишённые оболочки и остывшие до 8-10 тыс. градусов. Плотный газ ядер и белых карликов обладает особыми свойствами, отличными от свойств идеального газа. В нём энергия передаётся не излучением, а электронной теплопроводностью, как в металлах. Давление такого газа зависит не от темп-ры, а только от плотности, поэтому равновесие сохраняется даже при остывании 3., не имеющей источников энергии.

Химич. состав вещества недр 3. на ранних стадиях их развития сходен с химич. составом звёздных атмосфер (см. Атмосферы звёзд), к-рый определяется из спектроскопич. наблюдений (диффузионное разделение может произойти лишь за время, значительно превосходящее время жизни 3.). С течением времени ядерные реакции изменяют химич. состав звёздных недр и внутр. строение 3. меняется.



Источники звёздной энергии и эволюция звёзд. Осн. источником энергии 3. являются термоядерные реакции, при к-рых из лёгких ядер образуются более тяжёлые; чаще всего это - превращение водорода в гелий. В 3. с массой, меньшей двух солнечных, оно происходит гл. обр. путём соединения двух протонов в ядро дейтерия (лишний заряд уносится рождающимся позитроном), затем превращением дейтерия в изотоп Не3 путём захвата протона и, наконец, превращением двух ядер Не3 в Не4 и два протона. В более массивных 3. преобладает углеродно-азотная циклич. реакция: углерод захватывает последовательно 4 протона, выделяя попутно два позитрона, превращается сначала в азот, затем распадается на гелий и углерод. Окончательным результатом обеих реакций является синтез ядра гелия из четырёх ядер водорода с выделением энергии; ядра азота и углерода в углеродно-азотной реакции играют лишь роль катализатора. Для сближения ядер на такое расстояние, когда может произойти захват, нужно преодолеть электростатич. отталкивание, поэтому реакции могут идти только при темп-рах, превышающих 107 градусов. Такие темп-ры встречаются в самых центр. частях 3. В 3. малых масс, где темп-ра в центре недостаточна для термоядерных реакций, источником энергии служит гравитационное сжатие 3.

Зная процессы передачи и выделения тепла, можно решить систему уравнений механич. и теплового равновесия и рассчитать внутр. строение 3., имеющей данную массу. При этом вычисляются также радиус и светимость 3., к-рые являются функцией массы. Полученные таким путём теоретич. зависимости могут быть сопоставлены с диаграммами "масса - светимость" и "масса - радиус", составленными по наблюдениям 3. Для 3. гл. последовательности результаты наблюдений согласуются с теорией. 3. др. последовательностей теоретич. зависимостям не удовлетворяют. Причина появления др. последовательностей заключается в изменении химич. состава недр 3. в процессе эволюции. Превращение водорода в гелий увеличивает молекулярный вес газа, вследствие чего ядро сжимается, темп-pa его растёт, а соседний с ядром газ нормального состава расширяется. 3. становится гигантом, причём на диаграмме Герцшпрунга - Ресселла она перемещается по одной из линий, наз. эволюционными треками. Иногда треки имеют сложный вид; перемещаясь по ним, 3. неск. раз переходит от одного края диаграммы к другому и обратно. После расширения, а затем рассеяния оболочки 3. становится белым карликом.

У массивных 3. ядро в конце эволюции неустойчиво, радиус его уменьшается приблизительно до 10 км, и 3. превращается в нейтронную (состоит из нейтронов, а не из ядер и электронов, как обычные 3.). Нейтронные 3. имеют сильное магнитное поле и быстро вращаются. Это приводит к наблюдаемым всплескам радиоизлучения, а иногда к всплескам также и оптич. и рентгеновского излучений. Такие объекты наз. пульсарами. При ещё больших массах происходит коллапс - неограниченное падение вещества к центру со скоростью, близкой к скорости света. Часть гравитационной энергии сжатия производит выброс оболочки со скоростью до 7000 км/сек. При этом 3. превращается в сверхновую 3., её излучение увеличивается до неск. млрд. светимостей Солнца, а затем постепенно, в течение ряда месяцев угасает. О происхождении и эволюции 3. см. также в ст. Космогония.

Двойные звёзды. Большая часть 3. входит в состав двойных или кратных звёздных систем (см. Двойные звёзды). Если компоненты двойных 3. расположены достаточно далеко друг от друга, они видны отдельно. Это т. н. визуально-двойные 3. Иногда один, более слабый, компонент не виден, и двойственность обнаруживается по непрямолинейному